Промышленный лизинг
Методички
И вектор невязки R = C-[Л]u (С. 16) Тогда уравнение (СЛ1) примет вид [Л + Р] 5+= R. (СЛ7) Заменив [Л + Р] произведением [L] [U], получим Введя промежуточный вектор W"+ по формуле W+=[(/]5+\ (С Л 8) снова придем к двухшаговому итерационному процессу: Шаг 1 [L]W+ = r, (СЛ9а) Шаг 2 [г/]6+ = WJ+ (СЛ9Ь) Итерационные процессы, описываемые соотношениями (С 14) и (СЛ9), состоят из прямой подстановки для определения или W*+ и обратной подстановки для нахождения 1]"+ и 6*+ Коэффициенты уравнения в ходе итерационного процесса не меняются. После каждой итерации правая часть шага 1 меняется и итерационный процесс повторяется. Обозначения а скорость звука А вектор площади с скорость распространения волны Cf коэффициент трения Ср удельная теплоемкость при постоянном давлении Cjj удельная теплоемкость при постоянном объеме dr дифференциал радиус-вектора е внутренняя энергия единицы массы Et полная энергия единицы объема (если учиты- ваются лишь внутренняя и кинетическая энергии, то Et = p{e+Vy2)) f сила, действующая на единицу массы fx* fy* fz составляющие силы, действующей на единицу массы, в декартовой системе координат F произвольная функция g вектор ускорения силы тяжести G коэффициент (множитель) перехода G безразмерный вектор потока h высота h энтальпия единицы массы {h = е + р/р) hu Л2, A3 коэффициенты Ламе криволинейной ортогональной системы координат Н полная энтальпия {Н = h + ib *2» з единичные векторы криволинейной системы координат i, j, к единичные векторы декартовой системы координат / безразмерная энтальпия / якобиан k коэффициент теплопроводности k кинетическая энергия турбулентности волновое число kx коэффициент турбулентной теплопроводности К местная кривизна тела I путь (длина) смешения /е масштаб, определяемый диссипацией 1x2 составляющие вектора L L характерный размер L собственный вектор т массовый расход М число Маха Мд; местное число Маха, определенное по составляющей скорости в направлении основного потока п расстояние по нормали п единичный вектор нормали р давление Рг число Прандтля Ргт- турбулентное число Прандтля q интенсивность линейного источника или стока q вектор теплового потока Q подвод тепла извне к единице объема г aM/ixУ г радиус; расстояние, отсчитываемое вдоль радиуса R газовая постоянная Re число Рейнольдса Rei число Рейнольдса, определенное по параметрам набегающего потока и характерному размеру L (RCl = pooKooL/poo) ReAx сеточное число Рейнольдса (для уравнения Бюр- герса ReAx = сАх/\х) S энтропия единицы массы 5 длина дуги S источниковый член t время Т температура и- безразмерная скорость, используемая в теории турбулентных течений и, V, W составляющие скорости в декартовой системе координат Ul, 2, щ составляющие скорости в произвольной системе координат составляющие скорости в цилиндрической системе координат Ue, Пф составляющие скорости в сферической системе координат и, Vy W контравариантные составляющие скорости составляющая скорости набегающего потока в направлении оси X V вектор скорости 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 [ 94 ] 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 |