И вот оказывается, что типичные особенности отображений всех этих трех классов (градиентных, нормальных и гауссовых) одинаковы: все три теории - частные случаи общей теории лагранжевых особенностей в симплек-тической геометрии.

Симплектическая геометрия - это геометрия фазового пространства (пространства координат и импульсов классической механики). Она явилась итогом длительного развития механики, вариационного исчисления и т. д.

В прошлом веке эту область геометрии называли аналитической динамикой, и Лагранж гордился, что изгнал из нее чертежи. Чтобы проникнуть в симплектическую геометрию, минуя длинный исторический путь, проще всего воспользоваться аксиоматическим методом, имеющим, как заметил Б. Рассел, много преимуществ, подобных преимуществам воровства перед честным трудом.

Сущность этого метода состоит в том, чтобы превращать теоремы в определения. Содержательная часть теоремы становится тогда мотивировкой определения, и алгебраисты ради повышения авторитета своей науки ее обычно опускают (понять немотивированное определение невозможно, но многие ли из пассажиров самолета знают, как и почему он изготовлен?).

Теорема Пифагора, бывшая в свое время высшим достижением математической культуры, низведена в современном аксиоматическом изложении евклидовой геометрии до малозаметного определения: евклидовой структурой в линейном пространстве называется линейная по каждо му аргументу симметрическая функция пары векторов (скалярное произведение), для которой скалярный квадра* любого ненулевого вектора положителен.

Определение симплектической структуры в линейном пространстве аналогично: это линейная по каждому ар гументу кососимметрическая функция пары векторов (ко соскалярное произведение), которая невырождена (любо ненулевой вектор не всем векторам косоортогонален т. в его кососкалярное произведение с некоторыми векторами ненулевое).

Пример. Назовем кососкалярным произведениь-двух векторов на ориентированной плоскости ориентй* рованную площадь параллелограмма, натянутого на эти векторы (т. е. определитель матрицы, составленной и компонент векторов). Это произведение - симплекти ческая структура на плоскости.

В трехмерном пространстве (и вообще в нечетномерном пространстве) симплектических структур нет. Симплекти-ческую структуру в четырехмерном (и вообще в четномер-ком) пространстве легко построить, представив пространство в виде суммы двухмерных плоскостей: кососкаляр-ное произведение распадается в сумму площадей проекций на эти плоскости.

Все симплектические пространства фиксированной размерности изоморфны (как и все евклидовы). Мы будем называть кососкалярное произведение двух векторов площадью натянутого на них параллелограмма.

Каждое линейное пространство в евклидовом пространстве имеет ортогональное дополнение, его размерность равна коразмерности исходного подпространства.

В симплектическом пространстве определено косоорто-гональное дополнение к линейному подпространству, оно состоит из всех векторов, кососкалярные произведения которых со всеми векторами подпространства равны нулю. Размерность косоортогонального дополнения также равна коразмерности исходного подпространства. Например, косоортогональное дополнение к прямой на плоскости - сама эта прямая.

Линейное подпространство, являющееся своим собственным косоортогональным дополнением, называется лаг-ранжевым подпространством. Его размерность равна половине размерности исходного симплектического пространства.

Риманова структура на многообразии задается выбором евклидовой структуры в пространстве касательном к многообразию в любой точке.

Точно так же симплектическая структура на многообразии задается выбором симплектической структуры в каждом его касательном пространстве; однако в отличие от риманова случая эти структуры не произвольны, а связаны между собой, как это объяснено ниже.

Риманова структура на многообразии позволяет измерять длины кривых на нем, суммируя длины малых векторов, составляющих кривую. Точно так же симплектическая структура позволяет измерять площади ориентированных двухмерных поверхностей, лежащих в симплектическом многообразии (суммируя площади составляющих поверхность малых параллелограммов). Дополнительное условие, связывающее симплектические структуры в разных касательных пространствах, таково: площадь всей границы любой трехмерной фигуры равна 0.

В линейном симплектическом пространстве можсо ввести структуру симплектического многообразия, определив кососкалярное произведение приложенных в любой точке векторов как кососкалярное произведение векторов, полученных из них параллельным переносом в начало. Легко проверить,что условие согласования здесь выполнено.

Существует много неизоморфяых друг другу римапо-вых структур в окрестности точки плоскости или пространства большего числа измерений (для различения их Риман и ввел свою кривизну).

В отличие от римановых многообразий все симплекти-ческие многообразия фиксированной размерности в окрестности каждой своей точки изоморфны (отображаются друг на друга с сохранением площадей ). Таким образом, локально каждое симплектическое многообразие изоморфно стандартному симплектическому линейному пространству. В таком пространстве можно ввести координаты (pt, . . ., рп, qly. . ., qn) так, что кососкалярное произведение равно сумме ориентированных площадей проекций на плоскости (рх, дх), . . ., (рп, qn).

Подмногообразие симплсктического пространства называется лагранжевым многообразием, если его касательная плоскость в каждой точке лагранжева.

Расслоение симплектического пространства на подмногообразия называется лагранжевым расслоением, если слои лагранжевы.

Всякое лагранжево расслоение локально изоморфно стандартному расслоению фазового пространства над конфигурационным, (р, q) н*- q (слои - пространства импульсов, q = const). Конфигурационное -пространство называется базой этого расслоения.

Предположим теперь, что в пространстве лагранжева расслоения дано еще одно лагранжево многообразие. Тогда возникает гладкое отображение этого лагранжева многообразия на базу лагранжева расслоения (т. е. на конфигурационное пространство с координатами <?;): каждой точке (р, q) лагранжева многообразия сопоставляется точка q конфигурационного пространства.

Полученное отображение многообразий одинаковой размерности п называется лагранжевым отображением а его особенности - лагранжевыми особенностями.

Это - специальный класс особенностей гладких отображений многообразий одинаковой размерности. Для этого класса построена классификационная теория, аналогичная общей теории особенностей.